不同狭缝间距情形下的双缝干涉的明暗相间条纹，左起第一和第三张图对应的狭缝间距a = 0.250mm，第二和第四张图对应的狭缝间距a = 0.500mm。照片中所看到的中央亮纹要比两边的亮条纹明亮，则是因为狭缝的衍射效应。

，
其中是平行平面板的厚度，是入射角，是折射角，两者满足折射定

8楼为牛顿环

其中是薄膜在反射点C的厚度，是在该点的反射角。从而对应的相位差。若光源为扩展光源，则会使干涉光在点P的相位差范围扩大，从而导致条纹可见度下降，但例外情形是点P位于薄膜表面：此时对从扩展光源各点出射的干涉光而言厚度都是相同的，当变化范围很小时，干涉条件可写为


当m为整数时有干涉极大，m为半整数时有干涉极小。其中是对扩展光源各点取平均得到的的平均值，而项的存在是考虑到反射相变。 如果是常数，则条纹是薄膜中厚度为常数的点的连线，这被称作等厚条纹。等厚干涉经常被用来检测光学表面的厚度是否均匀，对正入射的情形，，则干涉极小条件为
，即对于相邻明条纹，在该点的厚度差为；若表面厚度绝对均匀，则在表面上无干涉条纹。


薄膜的等厚干涉光路图
牛顿环的等厚干涉几何示意图

使用SOHO卫星的LASCO C1摄影机观测到的太阳日冕。
使用法布里－珀罗干涉仪精密测量了铁XIV的5308Å谱线的多个波长，
这些波长因日冕中等离子体和探测卫星的相对运动而产生多普勒频移，
对于不同程度的多普勒频移照片用了不同颜色表示，
从而不同的颜色也表示了不同的相对速度。


用每次发射单个电子进行的双缝实验，用光子得到的结果也类似于此。本图描述的是随时间的累积，到达屏幕的电子的分布情况。